Card image cap

May 1976 10th issue

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dans l'état corrélé (x2). Mais imaginons maintenant les circonstances suivantes: 0, triche et au lieu de mesurer A comme il l'a promis, il mesure B, tandis que 02 continue loyalement de mesurer P comme convenu. Alors, si 0, découvre la supercherie grâce aux seuls résultats de ses propres mesures, on pourra dire que 0, lui a transmis (involontairement) une information par la voie des corrélations quantiques. Mais il n'en est rien car tout ce que 02 peut faire, c'est véri- fier que les états propres (x2) apparaissent bien dans ses mesures avec les fréquences c2 qu'il connaît d'après (1), or il est facilé de montrer qu'il en sera toujours ainsi quoi que fasse 0,. En effet, les mesures successives de B par 0, sur la particule I "enverront" à 02 la particule II dans les états propres X(X2), X2(x2)... de Q avec les fréquences d,|2 et comme on possède des développements du type:

(2) Xm(x) = sm; Q; (x) (sm; sj = |d2|2 бітк

on voit que 0, qui mesure P verra apparaître les états avec les fréquences

Σla Isl m1 , Elam Ism2l2 ... etc.

Or, en raison de l'orthogonalité des états propres, on a d'après (1):

(3) Ic. 12 = Elam 12 Isl

Donc 0, ne peut pas reconnaître la superche- rie de 0, et il n'y a pas de message transmis. Je pense, pour cette raison, que la mécanique quantique elle-même, dans les vérifications statisti- ques que nous en faisons, est locale: ce qui est non local, c'est le "discours" que l'on tient au sujet des phénomènes individuels avec le langage de l'espace de configuration.

La tâche d'une théorie à paramètres cachés n'est pas de justifier cette non-localité, mais de construire une théorie locale des phénomènes

Comment 1

Launched in November 1973 and concluded in October of 1984 after thirty-six issues, it was neither a journal nor a newsletter, functioning more like today’s preprint servers.

Comment 2

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Comment 3

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Comment 4

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Comment 5

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